ｃ）３＜ｋ≦３．５６９９５ならば２^n個の極限値の間を振動する．

　　i)３＜ｋ＜３．４４（＝１＋√６）ならば２つの極限値の間を振動する（周期２のサイクル）．

　　ii)３．４４＜ｋ＜３．５４ならば４つの極限値の間を振動する（周期４のサイクル）．

　　iii)３．５４＜ｋ＜３．５６４ならば８つの極限値の間を振動する（周期８のサイクル）．

　　iv)３．５６４＜ｋ＜３．５６６ならば１６の極限値の間を振動する（周期１６のサイクル）．

　　・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・</P>

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【２】ファイゲンバウムの定数（１９７５年）

　　λ1＝３，λ2＝３．４４，λ3＝３．５４，λ4＝３．５６４，λ5＝３．５６６，・・・，λnは収束しλ∞＝３．５６９９５

　　λ2−λ1＝．４４，λ3−λ2＝．１，λ4−λ3＝．０２４，λ5−λ4＝．００２，このとき，

　　（λn+1−λn）／（λn−λn-1）→４．６６９２・・・

となるとあるが・・・？

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　１９７５年頃，ファイゲンバウムはロジスティック写像の周期倍分岐について調べ始めた．まず彼は２^n周期軌道が最初に出現する値λnを予測するための母関数理論を発展させた．

　どこで次の分岐が生じるかを推測し，λnが幾何級数的に収束し，連続する２つの転移間の距離が４．６６９２・・・の割合で縮んでいくという簡単な規則に気づいた．

　周期倍分岐は２次写像だけの性質ではなく，たとえば，

　　ｘn+1＝ｒｓｉｎπｘn

でも生じ，実際のところ，どのような単峰写像が反復されたとしても，同一の収束半径

　　（λn+1−λn）／（λn−λn-1）→４．６６９２・・・

が出現する．

　この意味において，ファイゲンバウムの定数は普遍的であって，円に対するπと同様に，周期倍分岐に対して基本となる新たな数学定数となったのである．

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