積分∫(0,∞)Πsin(x/k)/(x/k)dx=?について，
［１］k=iの場合，第３項までだと 1+1/2+1/3<2
［２］k=2i+1の場合，第６項までだと 1+1/3+･･･+1/13<2
［３］k=3i+1の場合，第１０項まで計算しても 1+1/4+･･･+1/28+1/31<2
であり，このとき，
∫(0,∞)Πsin(x/k)/(x/k)dx=π/2
となることをみてきた．
［４］k=2^iの場合
はとくに興味津々である．
1+1/2+1/4+1/8+･･･+1/2^(i-1)=2(1-1/2^i)<2
が成り立つからである．
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【１】∫(0,∞)Πsin(x/k)/(x/k)dx=?
ｋ＝２^i，ｋ＝３^iの場合について，阪本ひろむ氏＆Mathematicaに調べてもらった．
∫(0,∞)sinx/xdx=π/2
∫(0,∞)sincxsinc(x/2)dx=π/2
∫(0,∞)sincxsinc(x/2)sinc(x/4)dx=π/2
∫(0,∞)sincxsinc(x/2)sinc(x/4)sinc(x/8)dx=π/2
∫(0,∞)sincxsinc(x/2)sinc(x/3)･･･sinc(x/512)dx=π/2
∫(0,∞)sincxsinc(x/2)sinc(x/3)･･･sinc(x/1024)dx=π/2
ここで打ち切り．
∫(0,∞)sinx/xdx=π/2
∫(0,∞)sincxsinc(x/3)dx=π/2
∫(0,∞)sincxsinc(x/3)sinc(x/9)dx=π/2
∫(0,∞)sincxsinc(x/3)sinc(x/9)sinc(x/27)dx=π/2
∫(0,∞)sincxsinc(x/3)sinc(x/9)･･･sinc(x/3^9)dx=π/2
∫(0,∞)sincxsinc(x/3)sinc(x/9)･･･sinc(x/3^10)dx=π/2
ここで打ち切り．
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【２】∫(0,∞)Πsin(kx)/(kx)dx=?
∫(0,∞)sinc(x)=π/2
∫(0,∞)sinc(x)sinc(2x)dx=π/4
∫(0,∞)sinc(x)sinc(2x)sinc(4x)dx=π/8
∫(0,∞)sinc(x)sinc(2x)sinc(4x)sinc(8x)dx=π/16
∫(0,∞)sinc(x)=π/2
∫(0,∞)sinc(x)sinc(3x)dx=π/6
∫(0,∞)sinc(x)sinc(3x)sinc(9x)dx=π/18
∫(0,∞)sinc(x)sinc(3x)sinc(9x)sinc(27x)dx=π/54
置換積分により
∫(0,∞)Πsin(x*n^i)/(x*n^i)dx=1/n^k∫(0,∞)sin(x)/(x)dx
すなわち，本質的に同じ積分となる．
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【３】シンク積分と超立方体の断面積
シンク積分は，幾何学的には立方体の断面積として理解することができる．以下，その様子をみていくことにしたい．
公式集
"Table of Integrals,Series and Products"
I.S.Gradshteyn and I.M.Ryzhik,6th Edition,Academic Press
p431-432には，
∫(0,∞)sin(ax)sin(bx)sin(cx)/x^ndx
とくにn=1,2,3の場合が掲げられていてる．
それらはSinとSignがやたらとでてくる公式であって，例えば，ａ，ｂ，ｃを正の定数０＜ａ≦ｂ≦ｃとし，
(1)ａ＋ｂ≦ｃならば，
2/π∫(0,∞)sin(ax)sin(bx)sin(cx)/x^3dx=ab
(2)ａ＋ｂ＞ｃならば，
2/π∫(0,∞)sin(ax)sin(bx)sin(cx)/x^3dx=ab-1/4(a+b-c)^2
が成り立つ，などである．
これらをみて当該の公式の”幾何学的証明"が
丹野修吉「空間図形の幾何学」，培風館
に掲載されていたことを思い出した．
(1)の場合は，積分値がｃの値によらないことに注意していただきたいのだが，丹野先生はこれらを超立方体と超平面の交わり部分の体積として証明していて，ａ＋ｂ≦ｃならば積分値がｃに依存しないことは，平面が立方体の上面に交わらないことに対応するもので，この驚くべき結果も超立方体と超平面の関係を考えると理解できるというものであった．以下，微力ながら，幾何学的証明について解説したい．
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［１］超平面
原点を中心とするｎ次元超立方体[-1/2,1/2]^nと原点を通る任意のｎ次元超平面：Ｈ（ａ）
ａ1ｘ1＋ａ2ｘ2＋・・・＋ａnｘn＝０
の交わり（切り口の体積）について考えてみましょう．
その前に，まず，ａを行ベクトル，ｘを列ベクトルとして
ａ＝（ａ1，・・・，ａn）
ｘ’＝（ｘ1，・・・，ｘn）
また，実数をｃとおくと，ｎ次元ユークリッド空間の超平面は，
ａｘ’＝ｃ
で表すことができます．原点を通るときｃ＝０で，その場合，原点を中心とするｎ次元超立方体と超平面ａｘ’＝０は必ず交わります．
ベクトルａを超平面の法線ベクトルと呼びます．法線ベクトルはスカラー倍を除いて一意に定まります．ａをその長さ‖ａ‖で割ったベクトルａ／‖ａ‖を考えると，これは長さ１の単位法線ベクトルとなります．
また，ａが単位法線ベクトル，すなわち，
ａ1^2＋ａ2^2＋・・・＋ａn^2＝１
が成り立つとき，ｃは原点から超平面へ引いた垂線の（符号のついた）長さとなります．
ｎ＝１なら方程式はａｘ＝ｂですから，超平面は点にほかなりません．ｎ＝２ならａｘ＋ｂｙ＝ｃとなり，超平面は直線，ｎ＝３ならａｘ＋ｂｙ＋ｃｚ＝ｄですから，超平面は平面を表します．３次元空間内の超平面が普通の平面だし，２次元空間内の超平面は直線ですから，ｎ次元空間の場合，ｎ−１次元の線形多様体を超平面というのです．
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［２］ボールの定理
原点を通り，ａに直交する超平面がＨ（ａ）なのですが，ａの成分は，
０≦ａ1≦ａ2≦・・・≦ａn
を満たすものとしても一般性を失われません．もし，ａkが負ならば，ｘk軸の向きを逆にすることにより，ａkは正となるからです．
このとき，Ｈ（ａ）によるｎ次元単位立方体の切り口の体積は
Ｖn（ａ）＝1/π∫(-∞,∞)Πsinc(ａkｘ)dx
と表されます（ボールの定理，1986年）．この定理は，主として確率論的議論によって証明されるということです．
また，同じく，ボールによって
１≦Ｖn（ａ）≦√２
であることも証明されています（ボールの不等式）．
ボールの不等式は「１辺の長さが１の正方形（２次元単位立方体）の切り口は単に線分になるから，その長さが最大となるのは対角線であって，最大値は√２となる．対角線とは頂点とその対角にある頂点を結ぶ線分で，正方形の原点を通るものである．また，（３次元）単位立方体の断面は，３角形・４角形・５角形・６角形などいろいろな形をとるが，立方体の中心を通り，辺とその対蹠に位置する辺を含む平面で切ったとき，断面積は最大値√２になる．」ことをもっと高次元化しても成り立つことを主張するものです．→コラム「高次元の球と立方体の断面積」
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［３］丹野の定理
２次元平面上で辺の長さ１の正方形と直線の交わり（切り口）は単なる線分の長さになります．ここでは，０≦ａ1≦ａ2の場合を考えますから，直線はｘ軸とｙ＝−ｘに挟まれた領域を動けることになり，正方形の上辺，下辺には交わりません．
したがって，交わりをｘ軸に射影した線分の長さは１であり，ｎ＝（０，１）とａ＝（ａ1，ａ2）の内積を考えることによって，求める線分の長さ（体積）は
Ｖ2（ａ）＝１／ａ2
であることがわかります．
３次元の場合は，少し複雑になるのですが，
(1)ａ3＞ａ1＋ａ2の場合は，立方体の上面には交わらないので，２次元の場合と同様にして，
Ｖ3（ａ）＝１／ａ3
(2)ａ3＜ａ1＋ａ2の場合は上面に交わるので，その分補正が必要となるのですが，｛｝内で（）の中が正のときのみ和をとるという意味の演算記号｛｝_を導入して，
Ｖ3（ａ）＝１／ａ3−１／ｃ｛（ａ1＋ａ2−ａ3）^2｝_
ｃ＝４ａ1ａ2ａ3
で与えられることが求められます．この式は(1)の場合も含んでいます．
４次元の場合は，
Ｖ4（ａ）＝１／ａ4−１／ｃ［｛（ａ1＋ａ2＋ａ3−ａ4）^3｝_−｛（ａ2＋ａ3−ａ1−ａ4）^3｝_］
ｃ＝２４ａ1ａ2ａ3ａ4
となるのですが，これらの考察を高次元化していくことによって，次の定理が与えられます（丹野の定理，1990年）．
（定理１）
Ｖn（ａ）＝１／ａn−１／ｃΣ(-1)^(r-1)Σ_Ｌr^(n-1)
ｃ＝（ｎ−１）！２^(n-2)ａ1ａ2･･･ａn，ｒ＝1~n-2
ここで，Ｌrは
Ｌr＝ａk(1)＋・・・＋ａk(n-r)−ａk(n-r+1)−・・・−ａk(n-1)−ａn
ただし，k(1)~k(n-1)は1~n-1のいずれかであって，
Ｌr＞０，k(1)<k(2)<･･･<k(n-r)，k(n-r+1)<･･･<k(n-1)
を満たすものと定めます．
２次元ではａ1≦ａ2ですからＬ1は存在せず，３次元の場合，
Ｌ1＝ａ1＋ａ2−ａ3
４次元の場合，
Ｌ1＝ａ1＋ａ2＋ａ3−ａ4
Ｌ2＝ａ2＋ａ3−ａ1−ａ4
５次元の場合，Ｌ2型は４つあり，
Ｌ1＝ａ1＋ａ2＋ａ3＋ａ4−ａ5
Ｌ2＝ａ1＋ａ2＋ａ3−ａ4−ａ5
Ｌ2＝ａ1＋ａ2＋ａ4−ａ3−ａ5
Ｌ2＝ａ1＋ａ3＋ａ4−ａ2−ａ5
Ｌ2＝ａ2＋ａ3＋ａ4−ａ1−ａ5
Ｌ2＝ａ2＋ａ3＋ａ4−ａ1−ａ5
Ｌ3＝ａ3＋ａ4−ａ1−ａ2−ａ5
のようになります．以下，一般のｎについて，Ｌrがいくつあるかを数え上げると丹野の定理が証明されます．
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［４］三角関数の積分
ｎ＝３の場合，ボールの定理
Ｖ3（ａ）＝2/πabc∫(0,∞)sin(ax)sin(bx)sin(cx)/x^3dx
と丹野の定理
Ｖ3（ａ）＝1/c-1/4abc{(a+b-c)^2}_
を組み合わせることによって，ａ，ｂ，ｃを正の定数０＜ａ≦ｂ≦ｃとし，
(1)ａ＋ｂ≦ｃならば，
2/π∫(0,∞)sin(ax)sin(bx)sin(cx)/x^3dx=ab
(2)ａ＋ｂ＞ｃならば，
2/π∫(0,∞)sin(ax)sin(bx)sin(cx)/x^3dx=ab-1/4(a+b-c)^2
が成り立つことが証明されます．
また，とくに(2)において，ａ＝ｂ＝ｃならば，
∫(0,∞)sin^3(ax)/x^3dx=3a^2π/8
なのですが，丹野の定理を拡張すると，正の数ａと整数ｎ≧２に対して
（定理２）
∫(0,∞)sin^n(ax)/x^ndx=a^(n-1)π/2-a^(n-1)π/(m-1)!2^(n-1)Σ(-1)^(r-1)(n-1,r-1)(n-2r)^(n-1)
(n-1,r-1)は２項係数n-1Ｃr-1，r=0~[(n-1)/2]，［］はガウス記号
が成り立ちます．
この定理を用いると
∫(0,∞)sin(ax)/xdx=π/2
∫(0,∞)sin^2(ax)/x^2dx=aπ/2
∫(0,∞)sin^3(ax)/x^3dx=3a^2π/8
∫(0,∞)sin^4(ax)/x^4dx=a^3π/3
∫(0,∞)sin^5(ax)/x^5dx=115a^4π/384
∫(0,∞)sin^6(ax)/x^6dx=11a^5π/40
が求められます．
ちなみに，詳しい公式集，
"Table of Integrals,Series and Products"
I.S.Gradshteyn and I.M.Ryzhik,6th Edition,Academic Press
p456-457でも，この形の積分に関しては，
∫(0,∞)sin^6(ax)/x^6dx=11a^5π/40
までしか載っていません．
しかし，丹野の定理２を使えば，ずっと先まで求めることができるというわけです．
∫(0,∞)sin^7(ax)/x^7dx=5887a^6π/23040
∫(0,∞)sin^8(ax)/x^8dx=151a^7π/630
∫(0,∞)sin^9(ax)/x^9dx=259732a^8π/1146880
∫(0,∞)sin^10(ax)/x^10=15619a^9π/72576
∫(0,∞)sin^11(ax)/x^11dx=381773117a^10π/1857945600
∫(0,∞)sin^12(ax)/x^12dx=655177a^11π/3326400
∫(0,∞)sin^13(ax)/x^13dx=20646903199a^12π/108999475200
∫(0,∞)sin^14(ax)/x^14dx=27085381a^13π/148262400
∫(0,∞)sin^15(ax)/x^15dx=467168310097a^14π/2645053931520
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